在直流電路中,功耗僅是直流電壓乘以直流電流(以瓦特為單位)的乘積。但是,對于帶有無功分量的交流電路,我們必須以不同的方式計(jì)算消耗的功率。
電功率是電路中能量消耗的“速率”,因此,所有電氣和電子組件及設(shè)備都對其可安全處理的電功率量有所限制。例如,一個(gè)1/4瓦的電阻器或一個(gè)20瓦的放大器,電力可能隨直流量或交流量而隨時(shí)間變化。電路在任何時(shí)刻的電量都稱為瞬時(shí)電量,它由功率等于伏特乘以安培(P = V * I)的眾所周知的關(guān)系給出。因此,一瓦特(每秒消耗一焦耳的能量的比率)將等于一伏特乘以一安培的伏安乘積。
那么,電路元件吸收或提供的功率就是該元件兩端的電壓V和流經(jīng)該元件的電流I的乘積。因此,如果我們有一個(gè)電阻為“ R”歐姆的直流電路,則電阻的耗散功率(以瓦特為單位)可以通過以下任一通用公式得出:
其中:V是直流電壓,I是直流電流,R是電阻值。
因此,只有當(dāng)電壓和電流同時(shí)存在時(shí),電路中的功率才存在,即沒有開路或閉路條件??紤]以下標(biāo)準(zhǔn)電阻直流電路的簡單示例:
直流電阻電路
交流電路中的電力在直流電路中,電壓和電流通常是恒定的,不會隨時(shí)間變化,因?yàn)闆]有與電源相關(guān)的正弦波形。但是,在交流電路中,電壓,電流和功率的瞬時(shí)值受電源的影響而不斷變化。因此,我們無法以與直流電路相同的方式來計(jì)算交流電路中的功率,但仍可以說功率(p)等于電壓(v)乘以安培(i)。
另一個(gè)重要的一點(diǎn)是,交流電路包含電抗,因此存在功率成分,這是由該成分產(chǎn)生的磁場和/或電場造成的。結(jié)果是,與純電阻組件不同,該功率被存儲,然后在正弦波形經(jīng)過一個(gè)完整的周期周期后返回電源。
因此,電路吸收的平均功率是一個(gè)完整周期內(nèi)存儲的功率與返回的功率之和。因此,電路的平均功耗將是一個(gè)完整周期內(nèi)瞬時(shí)功率與瞬時(shí)功率的平均值p,瞬時(shí)功率p定義為瞬時(shí)電壓v與瞬時(shí)電流i的乘積。請注意,由于正弦函數(shù)是周期性且連續(xù)的,因此在所有時(shí)間內(nèi)給出的平均功率將與在單個(gè)周期內(nèi)給出的平均功率完全相同。
讓我們假設(shè)電壓和電流的波形都是正弦波,因此我們回想一下:
正弦電壓波形
由于瞬時(shí)功率是任何時(shí)刻的功率,因此:
應(yīng)用以下公式的三角積和和:
和θ =θ v - θ 我入上式(電壓和電流波形之間的相位差)給出:
其中V和I分別是正弦波形的均方根(rms)值,v 和i,θ是兩個(gè)波形之間的相位差。因此,我們可以將瞬時(shí)功率表示為:
瞬時(shí)交流功率方程
該方程式向我們顯示瞬時(shí)交流功率具有兩個(gè)不同的部分,因此是這兩個(gè)項(xiàng)的總和。第二項(xiàng)是隨時(shí)間變化的正弦曲線,由于項(xiàng)的2ω部分,其頻率等于電源角頻率的兩倍。但是,第一項(xiàng)是一個(gè)常數(shù),其值僅取決于電壓(V)和電流(I)之間的相位差θ。
由于瞬時(shí)功率會隨著時(shí)間的變化而正弦曲線的輪廓不斷變化,因此很難進(jìn)行測量。因此,在數(shù)學(xué)上使用冪的平均值或平均值更方便,也更容易。因此,在固定的周期數(shù)內(nèi),正弦曲線瞬時(shí)功率的平均值簡單地表示為:
其中V和I是正弦有效值,而θ(Theta)是電壓和電流之間的相角。功率單位為瓦特(W)。
如圖所示,也可以使用流過電路的電壓V rms或電流I rms,從電路的阻抗(Z)中找到在電路中耗散的交流電源。
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