引言
近年來,石墨烯由于其獨特的物理、光電和機械優(yōu)勢,在光子,光電子及相關領域受到廣泛關注,例如:光電轉(zhuǎn)換/探測領域。然而,石墨烯的低吸收,特別是單層或少數(shù)層石墨烯,仍然是限制石墨烯基光電子系統(tǒng)性能的關鍵因素之一。單層石墨烯的吸收率僅為2.3%;對于強光照射,由于導帶被填滿(價帶被抽空),帶間躍遷被阻斷,石墨烯光吸收達到飽和。因此,提高石墨烯吸收率是其廣泛應用的先決條件。另外,石墨烯可激發(fā)本征表面等離子體激元(SPPs),相比于金屬SPPs,其擁有更高的電磁場局域,更長的極化激元壽命以及可調(diào)諧的等離子體色散關系?;谑┍菊鱏PPs的光電探測器可以使光電流增強一個數(shù)量級。值得注意的是,針對石墨烯材料的陷光結(jié)構大部分基于復雜的納米結(jié)構,包括超材料、由幾十對介質(zhì)膜層組成的微腔結(jié)構或利用納米圖案化金屬體系激發(fā)SPPs。此外,金屬的存在常常導致較高的寄生吸收,進一步限制了石墨烯的吸收。因此,石墨烯光電應用迫切需要結(jié)構簡單且易制作的吸收增強方案,以促進其發(fā)展。
成果簡介
近日,蘇州大學李孝峰(通訊作者)課題組在Nano Energy上發(fā)表了題為“Photonic surface waves enabled perfect infrared absorption by monolayer graphene”的文章。研究團隊提出了基于純介質(zhì)平面系統(tǒng)的光子表面波輔助增強石墨烯光吸收,通過7層介質(zhì)薄膜及耦合棱鏡激發(fā)布洛赫表面波(BSW)并產(chǎn)生電場增強,實現(xiàn)了厚度約為0.34 nm的單層石墨烯在紅外波段的完全光吸收(1310nm,工作波長可通過結(jié)構參數(shù)調(diào)節(jié))。在詳細研究BSW激發(fā)條件的基礎上,發(fā)現(xiàn)基于非周期結(jié)構的廣義表面波也可以實現(xiàn)石墨烯完美吸收。平面純介質(zhì)表面波系統(tǒng)為低成本和高性能的二維器件應用提供了有價值的方案。
圖文導讀
圖1布洛赫面波的色散曲線和電場、磁場切向分量的分布
(a)布洛赫面波的色散曲線(紅線)?;疑ò咨﹨^(qū)域表示理想光子晶體的允帶(禁帶);
(b)1.31 μm入射波長、45°入射角下,BSW器件的電場和磁場切向分量分布,即|Ey|(紅線)和|Hx|(藍線)。
圖2 BSW輔助的石墨烯完美吸收器
(a) BSW輔助的石墨烯完美吸收體(B-SGPA)示意圖;
(b)45°入射角下B-SGPA的反射,透射和吸收光譜;
(c)電場和磁場切向分量的分布;
(d)器件吸收隨入射角和波長的變化。
圖3 B-SGPA導納軌跡
向前(a)和向后(c)光學傳輸矩陣法計算得到的導納軌跡。
其中插圖是放大視圖,相應的圖層編號見圖2a;其中,紅色實線、黑色實線和灰色虛線分別對應缺陷層、光子晶體MgF2層和光子晶體TiO2層內(nèi)的導納變化。
從導納軌跡提取的層與層之間界面處的導納實部(b)和虛部(d)。
圖4結(jié)構及材料參數(shù)對石墨烯吸收的影響
(a)光子晶體對數(shù)Npair、(b)缺陷層厚度ddefect、(c)TiO2層厚度dTiO2、(d)MgF2層厚度dMgF2和(e)石墨烯費米能級EF對吸收率的影響;(f)勢壘模型示意圖。
圖5 通過控制缺陷層和PC層的厚度,實現(xiàn)B-SGPA導納匹配
圖6 表面波輔助石墨烯完美吸收器(SGPA)
(a) SGPA的導納圖;
(b)電場和磁場切向分量的分布;
(c)入射角為45°時SGPA的吸收光譜;
圖7 B-SGPA的制造程序
小結(jié)
該設計從表面波的光學基礎、傳輸矩陣計算、導納軌跡控制、器件吸收性能到擴展器件設計逐漸深入。使用導納圖/匹配以及虛擬腔和勢壘模型揭示BSW的物理和激發(fā)。BSW系統(tǒng)具有高度可調(diào)性,可輕易控制石墨烯吸收率及B-SGPA工作波長。此外,通過改變導納軌跡并調(diào)整器件參數(shù),該研究提出B-SGPA的導納設計方案,能夠更加靈活地實現(xiàn)導納匹配,從而可以采用非周期系統(tǒng)激發(fā)一般的表面電磁波,并實現(xiàn)石墨烯完美吸收。這項研究提供了一個全新的石墨烯吸收增強方案,通過使用簡單的薄膜系統(tǒng),而不是金屬或復雜的納米結(jié)構系統(tǒng),實現(xiàn)極高的光學性能。基于表面電磁波的石墨烯完美吸收器不僅有助于降低制造成本,且擁有與現(xiàn)有光電系統(tǒng)更好的兼容性;B-SGPA的窄帶和高吸收響應也可應用于高效的光電轉(zhuǎn)換器件和超靈敏傳感器中。
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