三種情況產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)分析

許多同學(xué)問(wèn)一個(gè)問(wèn)題，電機(jī)繞組的感應(yīng)電勢(shì)可以用Blv來(lái)計(jì)算，可是繞組的導(dǎo)體是嵌放在槽內(nèi)的，而槽內(nèi)的磁場(chǎng)B很小，幾乎為0，那么用Blv來(lái)計(jì)算時(shí)，將槽內(nèi)這個(gè)很小的磁密代入其中，計(jì)算出線圈的感應(yīng)電勢(shì)豈不是也很小，幾乎為0，這顯然與實(shí)際情況不符??！是不是放在槽內(nèi)的導(dǎo)體就不能用Blv的觀點(diǎn)來(lái)計(jì)算了？

其實(shí)這個(gè)問(wèn)題我們?cè)谇懊娴南瓜胛恼隆峨姍C(jī)繞組（七）》中已簡(jiǎn)單地做了一些分析和說(shuō)明，但并沒(méi)有從理論上進(jìn)行詳細(xì)的論述和推導(dǎo)，既然大家對(duì)這個(gè)問(wèn)題很感興趣，并且仍有許多疑問(wèn)，那么本期就對(duì)這個(gè)問(wèn)題進(jìn)行一下詳細(xì)分析。

1 法拉第電磁感應(yīng)定律

在分析槽內(nèi)線圈的感應(yīng)電勢(shì)之前，我們還是先復(fù)習(xí)一下法拉第電磁感應(yīng)定律。法拉第電磁感應(yīng)定律說(shuō)的是，當(dāng)匝鏈線圈的磁通φ發(fā)生變化時(shí)，線圈回路內(nèi)就會(huì)產(chǎn)生感應(yīng)電勢(shì)e。

e=-dφ/dt=-(d/dt)?【A】B?da (1)

式中：e的正方向與φ的正方向之間符合右手螺旋關(guān)系；A為積分區(qū)間，即線圈所包圍的面積；da為線圈所包圍面積上的面積微元；負(fù)號(hào)(-)表示感應(yīng)電勢(shì)的實(shí)際方向符合楞次定律。

如果線圈的匝數(shù)為N，且磁通都與每匝線圈匝鏈，則整個(gè)線圈的感應(yīng)電勢(shì)即為：

e=-N?dφ/dt (2)

需要說(shuō)明的是，法拉第電磁感應(yīng)感應(yīng)定律給出了線圈的感應(yīng)電勢(shì)與匝鏈線圈的磁通變化率之間的關(guān)系，說(shuō)明感應(yīng)電勢(shì)的大小只與磁通變化有關(guān)，與何種原因引起的磁通變化無(wú)關(guān)。根據(jù)法拉第電磁感應(yīng)定律，無(wú)論什么原因?qū)е麓磐é瞻l(fā)生變化，只要匝鏈線圈的磁通發(fā)生變化，就必然會(huì)在線圈中產(chǎn)生感應(yīng)電勢(shì)。而匝鏈線圈的磁通發(fā)生變化不外乎以下三種情況：一是線圈靜止不動(dòng)，磁場(chǎng)B隨時(shí)間變化；二是磁場(chǎng)恒定(不隨時(shí)間變化)，但磁場(chǎng)與線圈之間發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)，即人們常說(shuō)的線圈做“切割磁力線”運(yùn)動(dòng)；三是上述兩種情況同時(shí)存在，既有切割磁力線運(yùn)動(dòng)，磁場(chǎng)也在隨時(shí)間變化。下面分別就這三種情況所產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)作一詳細(xì)分析。

2 三種情況產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)

2.1 線圈靜止而磁場(chǎng)隨時(shí)間變化時(shí)產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)

將一個(gè)單匝線圈靜止放置于一個(gè)變化的磁場(chǎng)B中，即磁場(chǎng)B隨時(shí)間變化，是時(shí)間的函數(shù)，當(dāng)然B還可能是空間位置的函數(shù)，也就是說(shuō)，在不同的空間位置處磁場(chǎng)大小和方向可能不同，且隨時(shí)間變化，即B=f(x,y,z,t)，那么這個(gè)變化的磁場(chǎng)就會(huì)在單匝線圈中產(chǎn)生感應(yīng)電勢(shì)。由此產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)被稱(chēng)為變壓器電勢(shì)，因?yàn)樽儔浩骶褪抢么嗽砉ぷ鞯?。根?jù)法拉第電磁感應(yīng)定律，這個(gè)變壓器電勢(shì)為：

eT=-dφ/dt |v=0=-(d/dt)?【A】B?da (3)

這里我們先埋下個(gè)小伏筆，線圈靜止而磁場(chǎng)發(fā)生變化的原因可能是多種多樣的，例如：可能是產(chǎn)生磁場(chǎng)的勵(lì)磁磁勢(shì)發(fā)生變化，從而導(dǎo)致磁場(chǎng)B發(fā)生變化；也可能是磁勢(shì)不變，而周?chē)膶?dǎo)磁介質(zhì)發(fā)生了變化，從而導(dǎo)致磁場(chǎng)B發(fā)生變化。后面研究槽內(nèi)線圈的感應(yīng)電勢(shì)時(shí)就會(huì)遇到這種情況。

2.2 磁場(chǎng)恒定而線圈與磁場(chǎng)有相對(duì)運(yùn)動(dòng)時(shí)產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)

將一個(gè)線圈置于一個(gè)恒定磁場(chǎng)B中，所謂恒定磁場(chǎng)是指該磁場(chǎng)B不隨時(shí)間變化，但可能在空間分布上不一定是勻強(qiáng)磁場(chǎng)，即磁密B只是空間位置的函數(shù)，并不隨時(shí)間變化。當(dāng)線圈相對(duì)于磁場(chǎng)以速度v運(yùn)動(dòng)時(shí)，匝鏈線圈的磁通同樣會(huì)發(fā)生變化，從而產(chǎn)生感應(yīng)電勢(shì)。由此產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)被稱(chēng)為運(yùn)動(dòng)電勢(shì)，這就是傳說(shuō)中的“導(dǎo)體切割磁力線”產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)，在旋轉(zhuǎn)電機(jī)中，這種感應(yīng)電勢(shì)也被稱(chēng)為旋轉(zhuǎn)電勢(shì)，用eM表示。

eM=∮【L】(v×B)?dl (4)

式中：L為積分區(qū)間，即線圈的周長(zhǎng)；dl為線圈回路的線段微元(矢量)；v為運(yùn)動(dòng)速度矢量；B為磁密矢量。一定要注意⑷式中的各物理量都是矢量，式中的運(yùn)算符號(hào)：“×”代表叉乘；“?”代表點(diǎn)乘。也就是說(shuō)任意一段線圈微元dl切割磁力線產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)等于該微元的運(yùn)動(dòng)速度矢量與該處磁密矢量的叉乘然后再與該微元矢量點(diǎn)乘，整個(gè)線圈回路的感應(yīng)電勢(shì)等于每一小段線圈微元上的感應(yīng)電勢(shì)在整個(gè)線圈回路周長(zhǎng)上的積分。根據(jù)矢量運(yùn)算的換算關(guān)系，(v×B)?dl =-B?(v×dl)，則⑷式可寫(xiě)成：

eM=-∮【L】B?(v×dl) (5)

由于速度v=ds/dt，其中ds為在時(shí)間dt內(nèi)線段dl在速度方向上的位移，所以v×dl=(ds/dt)×dl=dav/dt，其中dav表示在時(shí)間dt內(nèi)dl所掃過(guò)的面積，如圖1所示。

將上述v×dl=dav/dt代入⑸式得運(yùn)動(dòng)電勢(shì)：

eM=-∮【L】B?dav/dt=-dφv/dt (6)

式⑹表明，磁場(chǎng)恒定、線圈回路運(yùn)動(dòng)時(shí)，所產(chǎn)生的運(yùn)動(dòng)電勢(shì)eM就是線圈L所掃過(guò)的整個(gè)面積內(nèi)的微分磁通量dφv隨時(shí)間變化率的負(fù)值，其中：dφv=∮【L】B?dav。

需要說(shuō)明的是，上述推導(dǎo)是基于任意形狀的單匝線圈置于任意(大小、方向分布)恒定的磁場(chǎng)中，以任意(大小、方向)的速度運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的運(yùn)動(dòng)電勢(shì)，因此上述各式和推導(dǎo)過(guò)程不失一般性，同學(xué)們可能看到這些公式和推導(dǎo)過(guò)程時(shí)有點(diǎn)懵圈，不要緊，其實(shí)電機(jī)中的具體情況并沒(méi)有那么復(fù)雜，只是上述普遍公式的一種特例。對(duì)于單根長(zhǎng)直導(dǎo)線L，置于勻強(qiáng)磁場(chǎng)B中，以速度v做切割磁力線運(yùn)動(dòng)，在B、v、L三者互相垂直的情況下，導(dǎo)線在dt時(shí)間內(nèi)掃過(guò)的面積為L(zhǎng)?ds，其中ds為導(dǎo)線在dt時(shí)間內(nèi)運(yùn)動(dòng)的位移，掃過(guò)該面積內(nèi)的磁通微元為dφ=B?L?ds，該磁通除以時(shí)間dt，即為導(dǎo)體切割磁力線產(chǎn)生的運(yùn)動(dòng)電勢(shì)，即：

eM=dφ/dt=B?L?ds/dt=B?L?v (7)

這就是中學(xué)物理里說(shuō)的導(dǎo)體切割磁力線產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)大小等于BLv，方向按右手定則判定。

2.3 既有磁場(chǎng)變化又有相對(duì)運(yùn)動(dòng)時(shí)產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)

既有磁場(chǎng)變化又有相對(duì)運(yùn)動(dòng)是一種最為普遍的情況。如圖2所示，為一個(gè)單匝整距線圈處于一個(gè)正弦分布的脈振磁場(chǎng)中，且線圈置于光滑的轉(zhuǎn)子表面，隨轉(zhuǎn)子以機(jī)械角速度Ω作勻速旋轉(zhuǎn)為例，接下來(lái)我們就以此為例，計(jì)算一下線圈中的感應(yīng)電勢(shì)。

設(shè)氣隙磁場(chǎng)為一正弦分布的脈振磁場(chǎng)，B=Bm?cosωt?sinθs，θs為定子的電角度，先求匝鏈線圈的磁通：

φ=?【A】B?da=∫【θ,θ+π】Bm?cosωt?sinθs?l?(R/p)?dθs=Bm?cosωt?l?(R/p)?∫【θ,θ+π】sinθs?dθs(8)

式中：【A】為積分區(qū)間，即線圈在氣隙表面跨越的面積；R為氣隙的平均半徑；l為導(dǎo)體有效長(zhǎng)度；p為極對(duì)數(shù)；積分下限為θ，上限為θ+π。由于線圈在運(yùn)動(dòng)，所以θ=pΩt=ωrt。于是按⑻式計(jì)算得：

φ=Bm?cosωt?l?(τ/π)?[cosθs]θθ+π=[Bm(2/π)τl]?cosωt?cosθ=φm?cosωt?cosθ (9)

式中：τ為極距；φm為氣隙磁通幅值，φm=(2/π)Bm?τ?l。

線圈中的感應(yīng)電勢(shì)為：

e=-dφ/dt=-(d/dt)?[φm?cosωt?cospΩt]

=-[d(φm?cosωt)/dt]?cospΩt-[d(φm?cospΩt)/dt]?cosωt=eT+eM (10)

式中：eT和eM分別為變壓器電勢(shì)和運(yùn)動(dòng)電勢(shì)。

eT=-[d(φm?cosωt)/dt]?cospΩt=ωφm?sinωt?cospΩt (11)

eM=-[d(φm?cospΩt)/dt]?cosωt=pΩφm?sinpΩt?cosωt (12)

以上各式可知，變壓器電勢(shì)eT是由氣隙磁場(chǎng)隨時(shí)間交變引起，其大小取決于磁場(chǎng)B的交變頻率ω和磁通幅值φm；運(yùn)動(dòng)電勢(shì)eM則是由線圈運(yùn)動(dòng)引起，其大小取決于旋轉(zhuǎn)角速度Ω和磁通幅值φm(或者說(shuō)2Bm?l?v)。

3 應(yīng)用法拉第定律時(shí)需要注意的事項(xiàng)

應(yīng)用法拉第定律時(shí)，有幾點(diǎn)需要注意：

①感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)中，運(yùn)動(dòng)電動(dòng)勢(shì)eM和變圧由動(dòng)墊eT的劃分，與觀測(cè)的坐標(biāo)系有關(guān)，坐標(biāo)系的速度不同，觀測(cè)到的eM和eT值就不同，但是總的感應(yīng)電勢(shì)值是不變的，與坐標(biāo)系的速度無(wú)關(guān)。例如在計(jì)算同步電機(jī)定子(電樞)繞組的空載感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)時(shí)，如果把坐標(biāo)系放在旋轉(zhuǎn)的主極上，由于主極磁場(chǎng) Bf 為恒定不變，故定子導(dǎo)體內(nèi)的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，可以認(rèn)為是導(dǎo)體對(duì)主極反向旋轉(zhuǎn)所產(chǎn)生的運(yùn)動(dòng)電動(dòng)勢(shì) eM，此時(shí) eM可用 Blv 法計(jì)算；但是，如果把坐標(biāo)系放在定子上，則定子繞組內(nèi)的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，就應(yīng)看成是繞組內(nèi)的磁通量隨時(shí)間而變化所產(chǎn)生的變壓器電勢(shì) eT。不難得知，兩者算出的值是相同的。

②在計(jì)算運(yùn)動(dòng)電勢(shì)時(shí)，周?chē)拇沤橘|(zhì)應(yīng)為均勻或者保持不變。如果磁介質(zhì)有所變化，則由于磁介質(zhì)的變化將引起磁場(chǎng)發(fā)生變化，從而產(chǎn)生變壓器電動(dòng)勢(shì)。這就是我們前面所說(shuō)埋下的伏筆，在接下來(lái)研究電樞開(kāi)槽、線圈置于槽內(nèi)時(shí)，線圈的電動(dòng)勢(shì)時(shí)將會(huì)遇到這種情況。

③在計(jì)算電勢(shì)時(shí)，常常要涉及磁場(chǎng) B 的分布和變化。為形象化起見(jiàn)，工程上常常用磁力線來(lái)描述磁場(chǎng)的分布。對(duì)于大多數(shù)問(wèn)題，這樣做有助于理解，并能得到正確的結(jié)果。但是磁力線不是物理的實(shí)體，而僅是一種數(shù)學(xué)上的描述手段。因此決不能把磁力線“物質(zhì)化”，把它當(dāng)作物質(zhì)的“線”或者“橡皮筋”等，當(dāng)主磁極發(fā)生平移或旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)時(shí)，誤認(rèn)為磁力線跟著磁極一起移動(dòng)，從而對(duì)某些問(wèn)題作出錯(cuò)誤的判斷和結(jié)論，這點(diǎn)應(yīng)當(dāng)注意。

4 槽內(nèi)線圈的感應(yīng)電勢(shì)

在惡補(bǔ)完以上基礎(chǔ)知識(shí)后，接下來(lái)我們就言歸正傳，正式講解電樞開(kāi)槽，線圈置于槽內(nèi)時(shí)，匝鏈線圈的磁通變化情況和產(chǎn)生的感應(yīng)電勢(shì)。

以直流電機(jī)為例，設(shè)定子主機(jī)磁場(chǎng)恒定，電樞以轉(zhuǎn)速n旋轉(zhuǎn)。

4.1 線圈置于光滑電樞表面時(shí)的感應(yīng)電勢(shì)

如圖3所示，一個(gè)單匝整距線圈置于光滑的電樞表面，線圈由導(dǎo)體1和導(dǎo)體2構(gòu)成，它們分別位于主極的N極和S極下，該處磁密大小為B。

設(shè)電樞旋轉(zhuǎn)時(shí)，導(dǎo)體1和導(dǎo)體2以線速度v在主極磁場(chǎng)內(nèi)作切割磁力線運(yùn)動(dòng)，按照“Blv觀點(diǎn)”，兩根導(dǎo)體的運(yùn)動(dòng)電勢(shì)e1和e2分別為：

e1=Blv；e2=-Blv (13)

其中 l為導(dǎo)體有效長(zhǎng)度。整個(gè)線圈的感應(yīng)電勢(shì)為：

e=e1-e2=2Blv (14)

從另一個(gè)角度來(lái)看，按照“dφ/dt觀點(diǎn)”，在時(shí)間dt內(nèi)，導(dǎo)體移過(guò)的距離為dx，在磁場(chǎng)內(nèi)掃過(guò)的面積為l?dx，線圈所包圍的N極下的磁通量φN將逐步減少，S極下的磁通量φS將逐步增加，匝鏈整個(gè)線圈的磁通量變化為：

dφN=-Bldx；dφS=-Bldx (15)

于是線圈的感應(yīng)電勢(shì)為：

e=-(dφN+dφS)/dt=2Bldx/dt=2Blv (16)

由(14)、(16)式可見(jiàn)，在導(dǎo)體置于光滑電樞表面時(shí)，無(wú)論用“Blv觀點(diǎn)”還是用“dφ/dt觀點(diǎn)”計(jì)算，所得到的結(jié)果是一致的。

4.2 電樞表面開(kāi)槽、線圈置于槽內(nèi)時(shí)的感應(yīng)電勢(shì)

如圖4所示為電樞表面開(kāi)槽、一個(gè)單匝整距線圈置于槽內(nèi)的情況，開(kāi)槽后由于槽口處的氣隙增大，磁阻增大，故該處的氣隙磁密將顯著減弱，從B下降為b，使氣隙磁密的分布在該處有一明顯的凹坑。現(xiàn)在的問(wèn)題是，若轉(zhuǎn)子和槽內(nèi)線圈仍以線速度v運(yùn)動(dòng)，線圈的感應(yīng)電勢(shì)是否也會(huì)減??？

我們先用“dφ/dt觀點(diǎn)”來(lái)計(jì)算。設(shè)一開(kāi)始兩導(dǎo)體分別處于N極和S極的正下方，如圖4a)所示的實(shí)線槽位置，線圈所匝鏈的N極和S極下的磁通量分別為圖4a)中的陰影面積φN1和φS1，匝鏈線圈的總磁通為：

φ1=φN1-φS1(17)

由于線圈和鐵心一起運(yùn)動(dòng)，經(jīng)過(guò)時(shí)間dt后，線圈及其所在的槽均向右移動(dòng)了dx距離，移至圖4a)所示的虛線位置，則此時(shí)線圈所匝鏈的N極和S極下的磁通量分別分別變成了圖4b)中的陰影面積φN2和φS2，匝鏈線圈的總磁通變?yōu)椋?/p>

φ2=φN2-φS2(18)

也就是說(shuō)，經(jīng)過(guò)時(shí)間dt后，匝鏈線圈的磁通的變化量為：

dφ=φ2-φ1=(φN2-φS2)-(φN1-φS1)=(φN2-φN1)-(φS2-φS1)=dφN-dφS (19)

式中：

dφN=φN2-φN1=-Bldx (20)

dφS=φS2-φS1=Bldx (21)

分別表示經(jīng)過(guò)時(shí)間dt后，線圈匝鏈N極下的磁通變化量和S極下的磁通變化量，分別對(duì)比圖4a)和圖4b)中N極下和S極下的兩塊陰影面積的變化，不難看出，N極下匝鏈的磁通從φN1變化到φN2，陰影面積減小了，兩塊陰影面積的減小量與凹坑處的磁密b無(wú)關(guān)，只與非凹坑處的磁密B有關(guān)；同理S極下的磁通變化也是只與與非凹坑處的磁密B有關(guān)，如圖4c)所示。這個(gè)結(jié)論從(20)式和(21)式中也可看出。將(20)、(21)兩式代入(19)式得：

dφ=-2Bldx (22)

線圈中的感應(yīng)電勢(shì)為：

e=-dφ/dt=2Bldx/dt=2Blv (23)

由(23)式可見(jiàn)，開(kāi)槽后，槽內(nèi)線圈的感應(yīng)電勢(shì)與開(kāi)槽前(光滑電樞表面時(shí))是相同的，也就是說(shuō)，電樞開(kāi)槽與否并不影響線圈感應(yīng)電勢(shì)的大小，開(kāi)槽后仍可用“Blv”計(jì)算線圈感應(yīng)電勢(shì)，其中的磁密必須是開(kāi)槽前的氣隙磁密B，而不是槽內(nèi)的磁密b！以上是用普遍適用的法拉第電磁感應(yīng)定律推導(dǎo)出的槽內(nèi)線圈感應(yīng)的結(jié)論，接下來(lái)我們進(jìn)一步分析這個(gè)結(jié)論的原因。

電樞開(kāi)槽后，線圈的感應(yīng)電勢(shì)中實(shí)際上包含了運(yùn)動(dòng)電勢(shì)和變壓器電勢(shì)兩個(gè)分量，即：

e=-dφ/dt=-[?φ/?t+(?φ/?x)?dx/dt]=eT+eM(24)

其中： eT=-?φ/?t，為變壓器電勢(shì)；eM=-(?φ/?x)?dx/dt，為運(yùn)動(dòng)電勢(shì)。

先說(shuō)運(yùn)動(dòng)電勢(shì)。運(yùn)動(dòng)電勢(shì)eM是指鐵心(槽)不動(dòng)，僅有線圈在槽內(nèi)做切割磁力線運(yùn)動(dòng)時(shí)產(chǎn)生的電勢(shì)。設(shè)在時(shí)間dt內(nèi)線圈在槽內(nèi)移動(dòng)了dx距離，如圖5所示。

把φN和φS各分成φN′、φN″和φS′、φS″兩部分，則：

?φ/?x=(?/?x)[(φN′+φN″)-(φS′+φS″)] (25)

線圈在槽內(nèi)發(fā)生位移，只有φN′和φS′發(fā)生變化，φN″和φS″并不變化(即dφN″=dφS″=0)，于是：

?φ/?x=?φN′/?x-?φS′/?x (26)

而dφN′=-bldx；dφS′=bldx，故運(yùn)動(dòng)電勢(shì)eM即為：

eM=-(?φ/?x)?dx/dt=2bldx/dt=2blv (27)

式(27)表明，運(yùn)動(dòng)電勢(shì)分量等于采用“BLv觀點(diǎn)”計(jì)算的運(yùn)動(dòng)電勢(shì)，但此時(shí)的磁密應(yīng)該用槽內(nèi)磁密b來(lái)計(jì)算，這樣計(jì)算出的感應(yīng)電勢(shì)的確是顯著減小了。但這只是線圈感應(yīng)電勢(shì)中的運(yùn)動(dòng)電勢(shì)分量，全部感應(yīng)電勢(shì)中還有另一個(gè)分量——變壓器電勢(shì)。

再說(shuō)變壓器電勢(shì)。這里的變壓器電勢(shì)則是指：線圈不動(dòng)、單純電樞鐵心(槽)移動(dòng)，由于線圈周?chē)拇沤橘|(zhì)分布發(fā)生變化，使得匝鏈線圈的磁通量發(fā)生變化，從而引起的感應(yīng)電勢(shì)。鐵心移動(dòng)時(shí)，磁場(chǎng)的凹坑將隨槽的移動(dòng)而移動(dòng)，如圖6所示。

此時(shí)：

?φ/?t=? (φN-φS)/?t (28)

其中：

dφN=-(B-b)ldx (29)

dφS=(B-b)ldx (30)

因此，變壓器電勢(shì)：

eT=-?φ/?t=2(B-b)lv (31)

線圈內(nèi)總的感應(yīng)電勢(shì)為：

e=eT+eM=2(B-b)lv+2blv =2Blv (32)

由(27)、(31)和(32)式可知，開(kāi)槽后雖然運(yùn)動(dòng)電勢(shì)2blv是顯著減小了，但減小的部分卻用變壓器電勢(shì)2(B-b)lv又找補(bǔ)回來(lái)了，即開(kāi)槽后線圈總的感應(yīng)電勢(shì)與電樞光滑時(shí)是相同的，在計(jì)算開(kāi)槽后槽內(nèi)線圈的感應(yīng)電勢(shì)時(shí)，同樣可以用“Blv觀點(diǎn)”來(lái)計(jì)算，其中的磁密還用不開(kāi)槽時(shí)的氣隙磁密值B代入。

審核編輯：湯梓紅